Colapso de las curvas del valor absoluto de la magnetización. para un sistema infinito la distancia de correlación, \(\xi\left(T\right)\), (distancia a la cual spines en diferentes posiciones están correlacionados) se comporta como una ley de potencias \(\xi\left(T\right)\sim\left|1-\frac{T}{T_c}\right|^{-\nu}\). En el caso de un sistema finito, evidentemente, \(\xi\ \sim L\), puesto que la distancia de correlación no puede exceder la dimensión del mismo. Si queremos obtener como se comportan a magnetización para tamaños finitos del sistema podemos tratar \(m\) como una función homogenea de \(\xi \) y \(L\), de manera que se recupere la relación \(m\sim \left|1-\frac{T}{T_c} \right|^\beta\)de un sistema infinito: \(m\left(\xi,L\right)\ =\ \xi^x \tilde{m}\left(\frac{\xi}{L} \right)\). La relación de escala queda como: \(m=L^{-\frac{\beta}{\nu}}\tilde{m}\left[ \left(1-\frac{T}{T_c}\right)L^{\frac{1}{\nu}} \right]\).